融水不锈钢磁棒科东磁铁科技不锈钢磁棒公司

由于磁位只有相对意义，考虑到计算机计算时记录数值解和绘场图的方便，可设 ADA=0 （3） ACB=100 （4）由于所论场域是一无源场，场域内各点的向量磁位函数均应足拉普拉斯方程，即  2 A=0 （5）用正交网格剖分场域 ABCD（图 2），使介质界面线及周界 CD均与节点重合，并设abcd长边为L（μm），宽边为W（μm），点步距为h（μm）。经差分离散处理后，该场域拉普拉斯方程差分表达式为［5］ A1+A2+A3+A4-4A0=0 （6）依此可列出场域中任一节点（abcd界面上的节点除外）上的量磁位与其相邻四点上的向量磁位间的差分方程为 11 高梯度磁选前物料必须充分分散并且矿浆要有适宜的流变特对矿浆的分散过程起决定作用的因素是微粒表面的荷电状态化性质。通常采用超声波或添加分散剂对物料进行分散。超产生空化作用，在固体和液体界面产生高速微-冲流，能够除界污层或使边界污层疏松，同时增加搅拌作用，从而可以清粒表面，使矿粒得到分散。超声分散必须选择适当的声学参因在现场使用超声波比较麻烦，因而实际上多采用分散剂分散。20世纪70年代以来，高梯度磁分离技术在微细粒物料分离域崭露头角，引起各国有关部门的重视。实现高梯度磁分离的键在于采用能产生高磁场梯度的钢毛介质，因此，揭示各种钢介质的磁场分布特性，是深入研究高梯度磁分离理论的基础。用聚磁钢毛的切面呈矩形、圆形和椭圆形。国外学者曾用解析对单丝圆切面钢毛的磁场特性做了较详细的研究［1］，并在此基上建立各种理论数学模型2］［3］，用以研究高梯度磁捕集过程的质。然而，上述研究都以圆切面钢毛为对象，没有考虑介质切面形状效应，而且都是局限于对孤立的单丝介质的研究，没有涉实用中多丝钢毛介质间的相互影响所引起的磁场特性的变化。