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开放磁系磁场具有一般磁场的两个重要性质。开放磁系磁极（1）通过一个不包含电流封闭曲面的总磁通量为零，因为图1中一根磁力线是闭合线，所以进入和穿出场空间某一封闭曲线的磁线条数应相等；同时封闭曲本身由于没有包含电流，也是没有发散磁力线的源，所磁场的散度（介质的导磁系数为1）为零，由于磁场强度H是向量，可以将它分解为沿坐标轴的分H=Hx+Hy+Hz。对于图1的磁极Hz=0。此时磁场的散度为divH=Hx（2）磁场强度 H沿任何闭合线的线积分等于通过该闭合线内各∮上式中 δ 称为磁场强度的旋度（用 rotH表示），它表示环流量对面积的变化程度。当闭合线不包含电流时，δ =0，所以旋度为零，即 rotH=0 另外，在半径为b的聚磁介质上捕收的颗粒，受到流体剪应的作用，当颗粒半径a小于边界层厚度时，由剪应力所决定的能为中：ρ、η———流体密度和黏度； v———流体运动速度； x———颗粒与聚磁介质表面间距离； θ———流体流动方向与介质剪应力间夹角。在微细粒高梯度磁选体系的这些复杂的相互作用中，要捕收磁性颗粒和非磁性颗粒的相互作用总势能可用式（1）+（2）表；磁性颗粒之间的相互作用总势能可用式（1）+（3）+（4）表；非磁性颗粒间的作用总势能可用式（1）+（3）表示；而磁性颗与介质作用的相互作用总势能可用式（5）+（6）+（7）+（8）表。这些相互作用的势能对高梯度磁选的分选效率起着重要作，调节和控制它们是强化高梯度磁选的有效途径，而这要通过化矿浆性质来实现。由式（1）可知，如果能知道一定磁势下的螺线管场强H、漏数σ则可计算出来。为此我们首先来研究铠装螺线管的场布。图1 场域及边界示意由于螺线管磁体的磁场分布是轴对称的，我们只需取通过对的任一平面（即子午面）进行便可了解其貌，这样就把研场域简化为二维平面场。场域边界为分选腔气隙同激磁线圈与内侧交界处。图1为二维平面场域示意。图 1可知，ABCD为场域边其中AB和CD为气隙与铁铠的交界面，AC和 BD为线圈和交界面。图中OP为对称轴线。由电磁场基本理论可知，所域内各点均应满足泊松方程。