磁选过程希望离开磁极表面等距离各点的磁场强度近于相 ，使平行于极面运动的所有磁性颗粒都受到均等的磁力，不致 于某些点磁力弱而使磁性颗粒损失于尾矿中。这就要求磁场强 ，不随y而变，即磁力线在 y方向上的分布应均匀，这只在 α 随x变才能达到。 为满足上述条件，必须：一，极头形状应按等磁位线决定， 得磁力线垂直极面；第二，极宽与极间隙宽之比要适当。 根据捷尔卡奇等人的研究认为，极头完全按等磁位线决定比 困难。一般可令极头圆弧半径r=04S（S———极距），极宽与 间隙宽之比值为10耀15。 22 磁利用率与螺线管长度的关系 由图3看出，无限长螺线管的磁力线都集中在螺线管内部， 漏磁，磁利用率最-大；有限长螺线管的磁力线一部分扩散到螺 管外部空间，螺线管越短，扩散到外部的磁力线越多，即漏磁 越多，磁利用率越小。磁场在螺线管内被利用的程度用螺线管内 腔的磁压降与其磁动势的比值表示。 83 公式（1）如果用含有螺线管的安匝数（IN）的式子表示，则螺 线管轴线上某点的场强为 利用上式便可确定由螺线管的一端到另一端的磁压降 根据 DLVO理论，颗粒系统总势能取决于双电层势能VR 和 德华相互作用势能VA： VT=VR+VA （9 对于磁性颗粒之间的相互作用，Svoboda将 DLVO理论扩展 立了磁絮凝理论模型，其总势能为 VT=VR+VA+Vm （10 中：Vm 为颗粒之间的磁吸引能。 基于此，通过调节系统颗粒之间的相互作用可以使体系达到 宜分选的分散状态。 强化分散的另一途径是化学分散，即利用分散剂，分散剂的 散作用机理可以归纳为以下几点：